En la cercan\u00eda (medida en las unidades adecuadas) de los centros de atracci\u00f3n, las energ\u00edas de los cuerpos atra\u00eddos var\u00edan en intervalos discretos, aunque sus valores son reales. <\/p>\n
Pero si estos cuerpos m\u00f3viles escapan de la atracci\u00f3n al centro, es decir, adquieren una energ\u00eda total positiva, se mueven sin restricciones energ\u00e9ticas. La funci\u00f3n \u03c8<\/em> es una amplitud compleja (es decir, un par seno – coseno, o un seno con una fase distinta de cero) que describe una probabilidad. Pero la probabilidad, como hemos visto en estos posts recientes, es algo que se refiere a ocurrencias discretas, y no existe probabilidad ni amplitud de probabilidad en abstracto. La probabilidad se refiere siempre a alguna ocurrencia, como la probabilidad de accidentes, de lluvia, o de un n\u00famero del bombo de la loter\u00eda. \u00bfDe qu\u00e9 es la amplitud de probabilidad \u03c8<\/em>? Seg\u00fan Max Born, es la amplitud de probabilidad de que una serie (discreta, claro) de electrones que se dirigen hacia un conjunto (discreto, claro est\u00e1) de \u00e1tomos desde muy lejos en la direccion (-x \u2192 0) salgan, tras la interacci\u00f3n con las distintas cargas del conjunto de \u00e1tomos, en la direcci\u00f3n (x’,y,z). O si manipulamos la fuente de eyecci\u00f3n de electrones para que solo salga un electr\u00f3n cada segundo, la amplitud de probabilidad de que ese electr\u00f3n en la direcci\u00f3n (x,0,0) se mueva tras la interacci\u00f3n con el conjunto de \u00e1tomos, en la direccion (x’,y,z).<\/p>\n El electr\u00f3n puede considerarse una excitaci\u00f3n localizada de un campo electr\u00f3nico, o una part\u00edcula, pero excitaci\u00f3n o part\u00edcula se mueven y cambian de direccion de movimiento. Pero como una bola en una esfera de varillas de alambre donde hay otras 99.999 bolas que giran, las condiciones iniciales desaparecen en las interacciones entre bolas y entre estas y las varillas y el movimiento de una de ellas se convierte en aleatorio. Tambi\u00e9n la interacci\u00f3n de excitaci\u00f3n del campo o part\u00edcula, del electr\u00f3n con un n\u00famero much\u00edsimo m\u00e1s elevado de \u00e1tomos cargados (en detalle, aunque neutros en valor medio) produce tras ella un movimiento con una componente aleatoria, que es lo que describe la amplitud de probabilidad \u03c8: <\/em>La (amplitud) de probabilidad de que el electr\u00f3n se mueva en la direcci\u00f3n (x’\u00b1\u0394x,y\u00b1\u0394y,z\u00b1\u0394z), <\/em>ya que en la naturaleza no existen valores exactos como los matem\u00e1ticos.<\/p>\n Puesto que no existen movimientos de ning\u00fan objeto sin interacciones, las direcciones y posiciones de excitaciones de campos o part\u00edculas no pueden tener nunca valores definidos (lo que se sintetiza en las ideas de Heisenberg, cuya complementariedad entre precisi\u00f3n de una medida de la posici\u00f3n de algo y la precisi\u00f3n de la medida de su velocidad no es m\u00e1s que el resultado de la transformaci\u00f3n de Fourier entre esas variables). En los experimentos en los cuales electrones individuales se lanzan contra una l\u00e1mina met\u00e1lica, es decir, contra un cristal con los \u00e1tomos dispuestos de manera peri\u00f3dica dentro de la precisi\u00f3n at\u00f3mica, las distancias entre las hendiduras son del orden de 10 nm y la anchura de las mismas de unos 0,08 nm. Supongamos de momento, una herej\u00eda: Que la excitaci\u00f3n o la part\u00edcula, atraviesa con un n\u00famero muy elevado de interacciones solo una de las rendijas. En las m\u00faltiples interacciones cambia su direccion, y finalmente sale en una de ellas. Si solo se deja pasar al electr\u00f3n que sale de una de las rendijas, al cabo de mucho tiempo una pantalla marca una distribuci\u00f3n circular de impactos. Cuando se abren las dos rejillas, aparecen zonas de exclusi\u00f3n de impactos en la pantalla, de manera similar a las zonas excluidas en los potenciales centrales. La l\u00e1mina es un cristal peri\u00f3dico y en ella la cantidad de movimiento est\u00e1 cuantizada y el potencial a que se somete un electr\u00f3n cuando est\u00e1n abiertas las dos rejillas genera esas zonas excluidas. <\/p>\n El bi-prisma es un aparato que consiste en dos l\u00e1minas met\u00e1licas unidas a tierra, es decir, a potencial el\u00e9ctrico 0. En medio hay un hilo delgado cargado a potencial el\u00e9ctrico de +50.000 V respecto de las placas. Se lanzan electrones de uno en uno y se obtienen sus impactos en otra l\u00e1mina donde el punto de impacto es un punto negro. Al cabo de mucho tiempo aparece un espectro de puntos similar al de la radiaci\u00f3n EM de cualquier \u00e1tomo: Una serie de rayas negras separadas por intervalos con muy pocos impactos. El potencial del bi-prisma es el an\u00e1logo de un potencial central, ln(r)<\/em> en vez de 1\/r<\/em>. El espectro discreto es el resultado de las trayectorias discretas de los electrones en un \u00e1tomo. <\/p>\n La realidad de la naturaleza exige cambiar de Visi\u00f3n del Mundo, la Weltanschauung. No son los electrones los que disfrutan de propiedades m\u00edsticas como pasar de part\u00edculas a ondas sin mecanismo alguno, sino son las condiciones de interacci\u00f3n, los potenciales de interacci\u00f3n los que generan los fen\u00f3menos que observamos. El electr\u00f3n es un ente sin mecanismos de cambio. Por el contrario, en los cuerpos que lo rodean si se pueden cambiar sus potenciales de interacci\u00f3n al cambiar, por ejemplo, la anchura de las rendijas o la distancia entre ellas.<\/strong><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":" En la cercan\u00eda (medida en las unidades adecuadas) de los centros de atracci\u00f3n, las energ\u00edas de los cuerpos atra\u00eddos var\u00edan en intervalos discretos, aunque sus valores son reales. 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